Teoría cuántica de campos: Diferenzas entre revisións
Contido eliminado Contido engadido
m Bot: Reemprazo de téxto automático (-== Enlaces externos == +== Ligazóns externas ==) |
m -mente |
||
Liña 17:
Hai dous problemas con esta ecuación. En primeiro lugar, non é [[relatividade especial|relativista]], reducíndose á [[mecánica clásica]] e non á [[mecánica relativista]] no [[principio de correspondencia|límite da correspondencia]].
Para ver isto, observemos que o primeiro termo da esquerda é só a [[enerxía cinética]] clásica ''p²/2m'', coa enerxía en repouso ''mc²'' omitida. É posible modificar a ecuación de Schrödinger para incluír a enerxía en repouso, dando por resultado a [[ecuación de Klein-Gordon]] ou a [[ecuación de Dirac]]. Con todo, estas ecuacións teñen moitas propiedades insatisfactorias; por exemplo, posúen [[espectro dun observable|espectros de enerxía]] que se estenden a -∞, de modo que non hai ningún [[estado de base]]. Tales inconsistencias ocorren porque estas ecuacións descoidan a posibilidade de crear ou de destruír partículas
O segundo problema ocorre cando intentamos ampliar a ecuación a unha grande cantidade de partículas. Descubriuse que as partículas mecánico-cuánticas da mesma especie son [[partículas idénticas|indistinguibles]], no sentido que a función de onda do conxunto enteiro debe ser simétrica ([[bosón|bosóns]]) ou antisimétrica ([[fermión|fermións]]) cando se intercambian as coordenadas das súas partículas constitutivas. Isto fai á función de onda dos conxuntos de moitas partículas moi complicada. Por exemplo, a función de onda xeral dun conxunto de ''N'' bosóns escríbese:
|