Revisión como estaba o 20 de xuño de 2016 ás 13:32 editar Lameiro (conversa \| contribucións) 61.491 edicións corrixo *efeitos e outros ← Edición máis vella		Revisión como estaba o 4 de xullo de 2016 ás 21:36 editar desfacer BanjoBot 2.0 (conversa \| contribucións) Bots 393.002 edicións m Arranxos varios using AWB Edición máis nova →
Liña 10: A situación anterior pode estenderse a situacións máis complicadas con forzas non distribuídas uniformemente no interior dun corpo de xeometría máis ou menos complexa. Nese caso a tensión mecánica non pode ser representada por un [[campo escalar\|escalar]]. Se se considera un corpo sometido a tensión e imaxina un corte mediante un plano imaxinario π que o divida en dous, sobre cada punto do plano de corte pódese definir un ''vector tensión'' ''t''π que depende do estado tensional interno do corpo, das coordenadas do punto escolleito e do vector unitario normal ''n''π ao plano π. Nese caso pódese probar que ''t''π e ''n''π están relacionados por unha aplicación lineal ''T'' ou [[campo tensorial]] chamado [[tensor tensión]]:</br /> </br /> :<math> {t_\pi} = {T(n_\pi)} \, Liña 27: ==Tensión normal e tensión tanxencial== Se nos fixamos nun punto concreto dun corpo sometido a tensión e imaxinamos un corte mediante un plano imaxinario π que o divida en dous, queda definido un '''vector tensión ''t'''''π que depende do estado tensional interno do corpo, das coordenadas do punto escolleito e do vector unitario normal '''''n'''''π ao plano π definida mediante o [[tensor tensión]]:</br /> </br /> :<math> {\mathbf{t}_\pi} = {T(\mathbf{n}_\pi)} \, </math> </br /> Usualmente ese vector pode descomporse en dous compoñentes que fisicamente producen efectos diferentes segundo o material sexa máis dúctil ou máis fráxil. Eses dous compoñentes chámanse compoñentes intrínsecos do vector tensión respecto ao plano π e chámanse '''tensión normal''' ou perpendicular ao plano e '''tensión tanxencial''' ou rasante ao plano. Estes compoñentes veñen dados por:</br /> </br /> :<math>\begin{cases} \sigma_\pi = \mathbf{t}_\pi \cdot \mathbf{n}_\pi \\ \tau_\pi = \|\|\mathbf{t}_\pi \times \mathbf{n}_\pi\|\| \end{cases} \Rightarrow \qquad Liña 44: ==Bibliografía== Luis Ortiz Berrocal: ''Resistencia de materiales'', Ed. McGraw-Hill/Interamericana de España, Madrid, 1990. Dietrich Braess: ''Finite Element'', pp.~~250-251~~ 250–251, Cambridge University Press, Cambridge UK, 1997. ==Véxase tamén==

Tensión mecánica: Diferenzas entre revisións