Teoría cuántica de campos: Diferenzas entre revisións
Contido eliminado Contido engadido
*radiactividade>radioactividade |
*convinte>conveniente |
||
Liña 32:
:<math> H \left| \psi (t) \right\rangle = i \hbar {\partial\over\partial t} \left| \psi (t) \right\rangle</math>
(a teoría do campo cuántica formúlase a miúdo en termos dun [[lagranxiana|lagranxiano]], co que é máis
En segunda cuantización, facemos uso da [[indistinguibilidade das partículas]] para funcións de ondas de multi-partículas especificándoas en termos de ''números de ocupación'' por partículas simples. Por exemplo, se supoñemos que temos un sistema de ''N'' bosóns que poden ocupar varios estados de partícula sinxela φ<sub>1</sub>, de φ<sub>2</sub>, de φ<sub>3</sub>, etc, o método usual de escribir unha función de onda multi-partícula é asignar un estado a cada partícula e despois impoñer simetría de intercambio. Como vimos, a función de onda que resulta é unha suma pouco manejable de ''N!'' termos. Na aproximación por ''segunda cuantización'', listamos de xeito sinxelo o número de partículas en cada un dos estados de partícula sinxelo, recordando que a función de onda multi-partícula é simétrica. Para ser precisos, supoñemos que ''N'' = 3, cunha partícula en estado φ<sub>1</sub> e dúas en estado φ<sub>2</sub>. O xeito normal de escribir a función de onda é:
| |||