Mecánica hamiltoniana: Diferenzas entre revisións
Contido eliminado Contido engadido
m un 'l' que faltaba |
m pequenas correccións |
||
Liña 16:
:<math>p_j = {\partial L \over \partial \dot{q_j}}.</math>
nas [[coordenadas cartesianas]], os momentos xeralizados resultan ser os [[momento]]s lineais físicos. En [[coordenadas polares]], o momento
:<math>H \left(q_j,p_j,t\right) = \sum_i \dot{q_i} p_i - L(q_j,\dot{q_j},t).</math>
Liña 36:
</math>
En última instancia, producirá a misma solución que a mecánica lagranxiana e as [[leis de Newton]] do movemento. A atracción principal do enfoque hamiltoniano é que proporciona a base para resultados máis profundos na teoría da mecánica clásica.
== Formalismo matemático ==
Se temos un [[variedad simpléctica|espazo simpléctico]], que está equipado naturalmente cun [[corchete de Poisson]] e unha [[función diferenciable]] H sobre ela, entón H define unha familia de transformacións uniparamétricas con respecto ó tempo e isto
:<math>\frac{\partial}{\partial t} f=\{f,H\}.</math>
Liña 49:
:<math>\frac{\partial}{\partial t} \rho = - \{\rho ,H\}.</math>
=== Álxebras de Poisson ===
Hai outra xeralización que podemos facer. En troques de mirar a [[álxebra asociativa|álxebra]] de funcións diferenciables sobre unha [[variedade simpléctica]], a mecánica hamiltoniana pódese formular nunha [[álxebra de Poisson]] [[número real|real]] [[unital]] [[conmutativa]] xeral. Un [[estado (análise funcional)|estado]] é unha [[funcional lineal]] [[continuidade (topoloxía)|contínua]] na álxebra de Poisson (equipada de algunha [[espazo topolóxico|topoloxía]] convinte) tales que para calquera elemento da álxebra, A, A^2 vai a ser un número real non negativo.
== Ligazóns externas ==
|